Настоящая глава — непосредственное про­должение предыдущей, хотя название «Интерференция здесь заменено словом «Дифрак­ция». До сих пор никому не удалось удовлетворительным образом определить разницу ме­жду дифракцией и интерференцией. Дело здесь только в привычке, а существенного физиче­ского различия между этими явлениями нет. Единственное, что можно сказать по этому по­воду, — это следующее: когда источников мало, например два, то результат их совмест­ного действия обычно называют интерферен­цией, а если источников много, то чаще гово­рят о дифракции. Поэтому мы не будем утру­ждать себя вопросом — интерференция это или дифракция, а просто продолжим наше об­суждение с того места, где мы остановились в предыдущей главе.

где φ — разность фаз соседних осцилляторов для некоторого направления лучей. В данном частном случае

Вычислим сумму R. Для этого воспользуемся геометрическим спо­собом сложения. Длина первого слагаемого А, а его фаза равна нулю; длина второго также А, а фаза его равна φ. Следующее слагаемое имеет снова длину А и фазу, равную 2φ, и т. д. В конце концов получается часть правильного мно­гоугольника с п сторонами (фиг. 30.1).

Вершины многоугольника лежат, конечно, на окружности, и чтобы легче было определить результирующую амплитуду, найдем радиус этой окружности. Пусть Q есть ее центр. Тогда угол OQS равен как раз фазе φ (поскольку радиус QS обра­зует с А₂ такой же угол, как (QO с а₁). Следовательно, ра­диус r должен удовлетворять равенству

>>>>